diff --git a/03_charge_electrique_champs_electrique.md b/03_charge_electrique_champs_electrique.md
index 6d459214e751184c31bb54a92d9666e2e70ffb68..136a9b30ebff052bd263df3137d7b75abab8846f 100644
--- a/03_charge_electrique_champs_electrique.md
+++ b/03_charge_electrique_champs_electrique.md
@@ -46,12 +46,20 @@ une autre région aura acquis dans le même temps la même charge mais négative
---
-Question #
+Question (D'autres lois de conservation) #
Connaissez-vous d'autres lois de conservation?
---
+---
+
+Réponse (D'autres lois de conservation) #
+
+La conservation de l'énergie, de la masse, de la quantité de mouvement, ...
+
+---
+
## La charge électrique dans les atomes
Un modèle simplifié d'un atome postule qu'un atome possède un noyau chargé positivement (composé de
@@ -199,6 +207,10 @@ Est-ce que la loi de Coulomb est compatible avec la troisième loi de Newton (pr
---
+---
+
+Réponse (Action-réaction) #
+
On constate que la loi de Coulomb est effectivement compatible
avec la troisième loi de Newton (encore heureux!). En effet,
l'amplitude de la force est la même quelque soit la charge ($Q_1$ ou $Q_2$) de l'objet que nous considérons, et les forces sont également opposées en direction étant donnée qu'elles sont
@@ -206,6 +218,8 @@ répulsives ou attractives.
---
+---
+
Remarque (Force de gravitation) #
On constate que la loi de Coulomb est très similaire à la
@@ -231,12 +245,18 @@ Quelles sont les unités de la constante $k$?
---
+---
+
+Réponse (Unités de $k$) #
+
En SI la constante $k$ a pour valeur
$$
k=8.988\cdot 10^9\ \frac{\mathrm{N}\cdot \mathrm{m}^2}{\mathrm{C}^2},
$$
où $\mathrm{C}$ est le *Coulomb*, l'unité de la charge électrique.
+---
+
Pour avoir une idée de ce que représentent ces grandeurs,
voyons quelle force exerceraient entre elles deux charges
d'un Coulomb séparées d'un mètre:
@@ -262,6 +282,10 @@ Toutes les charges sont-elles possibles?
---
+---
+
+Réponse (Charge élémentaire) #
+
L'existence d'une charge élémentaire a comme conséquence
que la charge est "quantisée": elle n'est exprimable qu'en
multiples entiers de $e$ ($e$, $2e$, 3$e$, ...). Il est
@@ -273,6 +297,8 @@ que la charge est une quantité *continue*. En revanche à
des échelles nanoscopies (la taille des circuits des micro-processeurs par exemple) l'effet de la quantisation
devient visible et même problématique (on a atteint la limite de réduction de la taille des circuits imprimés classiques à cause de *l'effet tunnel*).
+---
+
L'équation de Coulomb s'applique à des charges **ponctuelles** ou au moins
la taille ds objets chargés est beaucoup plus faible que les distances entre les objets.
Cela permet de négliger la distribution des charges dans des objets qui pourrait être
@@ -613,6 +639,10 @@ Soient deux plaque infinies, à quoi vont ressembler les lignes de champs élect
---
+---
+
+Réponse (Champs électrique entre deux plaques de signes opposés) #
+
Les lignes de champs sont parallèles entre elles, sortantes de la plaque positive et entrantes dans la plaque négative. Pour des raisons de symétrie, on peut assez facilement se convaincre
que les lignes de champs sont perpendiculaires aux plaques. En effet, une charge test
placées entre deux plaques infinies ressentirait une force symétrique
@@ -623,6 +653,8 @@ fur et à mesure qu'on s'approche des extrémités des plaques (voir @fig:plaque
{#fig:plaques_non_sym width=80%}
+---
+
## Le champs électrique dans des conducteurs
A présent, nous voulons discuter les propriétés des conducteurs
@@ -647,9 +679,50 @@ de champs électriques se "recréent" à l'extérieur du conducteur, bien qu'il
Ces propriétés ne s'appliquent qu'aux conducteurs. Les isolants n'ayant pas d'électrons libres,
ceux-ci ne peuvent pas se déplacer librement. Un champs électrique peut donc exister à
-l'intérieur d'un isolant. De plus le champs électrique à la surface dûn isolant peut ne pas être perpendiculaire.
+l'intérieur d'un isolant. De plus le champs électrique à la surface d'un isolant peut ne pas être perpendiculaire.
+
+---
+
+Question (Cage de Faraday) #
+
+Une boîte en métal est placée entre deux plaques parallèles chargées électriquement
+comme sur @fig:metal_box.
+
+Quel sera le champs électrique à l'intérieur de la boîte?
+
+---
+---
+
+Réponse (Cage de Faraday) #
+
+Il y a deux cas de figure:
+
+1. La boîte est "pleine" (remplie de métal). Dans ce cas, que nous avons déjà discuté
+les électrons libres du métal se redistribuent dans le métal afin de faire en sorte que
+le champs électrique soit nul à l'intérieur.
+2. La boîte en "vide" et c'est un peu plus complexe, mais le résultat est le même.
+Le champs externe ne sera pas modifié, car les électrons externes se redistribueront
+exactement de la même manière que pour la boîte pleine. Cela entraîne que le champs à l'intérieur
+sera également nul, car la distribution externe des électrons sera la même que dans le cas de la boîte
+pleine. On voit qu'une cage métallique est bon moyen d'isoler un volume d'un champs électromagnétique externe à la boîte. Ainsi, une voiture frappée par la foudre protégera ses occupants tout comme un avion ne sera en général que légèrement impacté s'il reçoit la foudre.
+Contrairement à être sous un arbre pendant un orage...
+
+---
+
+## La loi de Gauss
+
+La loi de Gauss (célèbre mathématicien et physicien de 18-19e siècle) fait intervenir
+le concept de **flux électrique**. Cette quantité est la quantité de champs électrique
+passant au travers d'une **surface**. L'équivalent pour un liquide serait le **débit**
+(la quantité de liquide passant au travers d'une surface).
+Pour un champs électrique *uniforme*, $\vec E$, passant au travers d'une surface $S$,
+comme sur @fig:flux_a le flux, $\Phi_E$ est donné par
+$$
+\Phi_E=E\cdot A\cdot \cos(\theta).
+$$
<!-- TODO: ajouter une figure -->
+
diff --git a/Makefile b/Makefile
index da3e8d8e015172eacd16b591b8fd0311a06d6e61..fa07d4e6a85d3490f1b44bf2e3178dc481bb3bf4 100644
--- a/Makefile
+++ b/Makefile
@@ -18,12 +18,14 @@ HTMLOPTIONS += -c css/tufte-css/tufte.css
HTMLOPTIONS += --self-contained
HTMLOPTIONS += --mathjax=MathJax.js
+SOURCES = 00_macros.md 01_analyse_dimensionnelle.md 02_lois_de_newton.md 03_charge_electrique_champs_electrique.md 04_remerciements.md 10_footer.md
+
all: cours.pdf cours.html
-cours.pdf: 00_macros.md 01_analyse_dimensionnelle.md 02_lois_de_newton.md 03_charge_electrique_champs_electrique.md 04_remerciements.md 10_footer.md
+cours.pdf: $(SOURCES)
pandoc -s $(OPTIONS) $(PDFOPTIONS) -o $@ $^ --metadata-file metadata.yaml
-cours.html: 00_macros.md 01_analyse_dimensionnelle.md 02_lois_de_newton.md 03_charge_electrique_champs_electrique.md 04_remerciements.md 10_footer.md
+cours.html: $(SOURCES)
pandoc -s $(OPTIONS) $(HTMLOPTIONS) -o $@ $^ --metadata-file metadata.yaml
hakyll_gen: Analyse_Dimensionnelle.markdown Lois_de_Newton.markdown Charge_Electrique_Champs_Electrique.markdown
@@ -42,7 +44,7 @@ Charge_Electrique_Champs_Electrique.markdown: 00_macros.md 03_charge_electrique_
Remerciements.markdown: 00_macros.md 04_remerciements.md 10_footer.md
cat $^ > $@
- sed -i "1i ---\ndate: $(shell git log --follow -p -1 --format=%cd --date=format:'%Y-%m-%d' -- 03_charge_electrique_champs_electrique.md | head -n 1)\nmathjax: on\n---" $@
+ sed -i "1i ---\ndate: $(shell git log --follow -p -1 --format=%cd --date=format:'%Y-%m-%d' -- 04_remerciements.md | head -n 1)\nmathjax: on\n---" $@
deploy: all
mkdir -p phys